• 2017-03-07 >   機(jī)械密封應(yīng)用之流動模式

  機(jī)械密封應(yīng)用之流動模式 關(guān)于機(jī)械密封應(yīng)用之流動模式，卡雅(Kaye)和愛爾格(Elgar)觀察到，當(dāng)旋轉(zhuǎn)速度從臨界值開始增加時，泰勒旋渦一直保持它們的形狀不變，直到旋轉(zhuǎn)

• 2017-03-07 >   機(jī)械密封應(yīng)用之圓筒和圓柱間環(huán)形流動

  機(jī)械密封應(yīng)用之圓筒和圓柱間環(huán)形流動 泰勒旋渦流動如果內(nèi)圓柱與外圓筒之間的間隙很窄，只要雷諾數(shù)還未到達(dá)旋轉(zhuǎn)轉(zhuǎn)捩點雷諾數(shù)，則流動狀態(tài)始終是層流。如果間隙足夠大

• 2017-03-07 >   機(jī)械密封運動時的剪切流動

  機(jī)械密封運動時的剪切流動
  在密封表面存在相對旋轉(zhuǎn)運動時，例如在機(jī)械密封中，可能會由此運動引起紊流。速度的旋轉(zhuǎn)流動分里是在周向（剪切流方向〉引起變成紊流的

• 2017-03-04 >   機(jī)械密封之邊界層分離的結(jié)果

  機(jī)械密封之邊界層分離的結(jié)果
  在分離區(qū)及其附近，由外勢流求得的壁面上的壓力分布與實際壓力分布相差很大，因此，不能應(yīng)用由外勢流計箅所得到的壁面壓力分布，它使

• 2017-03-04 >   機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層分離

  機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層分離
  機(jī)械密封邊界層脫離壁面，同時出現(xiàn)回流和大旋渦的現(xiàn)象稱為邊界層分離。
  分離的原因：
  在外勢流沿流向不斷增壓的悄況下，邊界

• 2017-03-04 >   機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的轉(zhuǎn)捩

  機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的轉(zhuǎn)捩
  在機(jī)械密封的應(yīng)用中，混合邊界層由層流轉(zhuǎn)變?yōu)槲闪鞯默F(xiàn)象，稱為邊界層轉(zhuǎn)捩。由層流到紊流的轉(zhuǎn)變有個過渡區(qū)。當(dāng)過渡區(qū)不大時可簡化為一

• 2017-03-04 >   機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的特性

  機(jī)械密封應(yīng)用之邊界層的特性
  (1)沿法向速度梯度較大，流速由壁面的零值沿壁面法向很快接近外勢流的速度；
  (2)沿壁面法向壓力不變，因此按理想流體所得壁面上

• 2017-03-04 >   機(jī)械密封之邊界層（附面層）流動

  機(jī)械密封之邊界層（附面層）流動
  在大雷諾數(shù)情況下，機(jī)械密封應(yīng)用于流體流經(jīng)物體通�？煞譃閮蓚�流動區(qū)域: (1)物體表面鄰近的一層很薄的流動區(qū)域，稱為邊界層〈

• 2017-03-03 >   機(jī)械密封之如何判別流動狀態(tài)

  機(jī)械密封之如何判別流動狀態(tài) 當(dāng)雷諾數(shù)大于上臨界雷諾數(shù)時流動為紊流；雷諾數(shù)小于下臨界雷諾數(shù)時則為層流；時流動狀態(tài)有可能是層流，也可能是紊流，但實際證明在工程

• 2017-03-03 >   機(jī)械密封之層流與紊流

  機(jī)械密封之層流與紊流
  機(jī)械密封根據(jù)流體流動狀況可以分為層流和紊流：通常用笛諾數(shù)來區(qū)分：在低雷諾數(shù)下流體質(zhì)點的運動不混雜而呈現(xiàn)分層流動的狀態(tài)，稱為層流；在

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